Меню Рубрики

Установка измерения времени жизни

10 способов измерить время

Люди начали измерять время сравнительно недавно по отношению ко всей нашей долгой истории. Желание синхронизировать наши действия пришло около 5000-6000 лет назад, когда наши кочевые предки начали заселять земли и строить цивилизации. До этого мы разделяли время только на день и ночь, а именно: яркие дни для охоты и работы, а темные ночи для сна. Но с тех пор, как люди стали чувствовать необходимость координировать свои действия для проведения общественных собраний и аналогичных мероприятий, они посчитали нужным ввести систему измерения времени.

Безусловно, ученые скажут вам, что мы обманываем себя, когда полагаем, что мы действительно отслеживаем время. «Различие между прошлым, настоящим и будущим – это всего лишь стойкая иллюзия», — говорил Альберт Эйнштейн. Его ежедневные прогулки возле башни с часами в Берне (Швейцария), привели ученого к некоторым изменившим мир представлениям о природе времени.

Тем не менее, реально время или нет, его измерение, все же, стало жизненно важным для нас. На протяжении веков люди придумывали различные творческие методы хронометража, от самых простых солнечных часов до атомных часов. Ниже представлены различные способы измерения времени, некоторые из них новейшие, а некоторые также стары, как само время.

Древние люди обратились к природе для создания первого хронометража. Люди начали отслеживать движение Солнца по небу, а затем стали использовать предметы для измерения изменений. Египтяне, как предполагается, были первыми, которые создали хронометраж науки. В 3500 году до н.э. они соорудили обелиски и расположили их в стратегически важных местах, где в определенное время «приборы» отбрасывали тени. На первый взгляд, эти обелиски могли отметить только время прихода полдня, но затем они стали делать более глубокие подразделения.

Две тысячи лет спустя, египтяне разработали первые солнечные часы, «циферблат» которых был разделен на 10 частей. Солнечные часы работали, отслеживая движение солнца. Когда часы показывали полдень, необходимо было передвинуть стрелку часов на 180 градусов для того, чтобы измерить послеобеденное время. Конечно, древние солнечные часы не могли определить точное время в пасмурный день или в ночной период времени. Кроме того, время, показываемое солнечными часами, было неточным, поскольку в разные времена года часы были короче или длиннее в зависимости от сезона. Тем не менее, солнечные часы были лучше, чем ничего, а к 30 году до н.э. более 30 различных видов часов использовались в Греции, Италии и Малой Азии. Даже сегодня солнце лежит в основе нашей системы хронометража. Мы создали часовые пояса планеты для того, чтобы имитировать вращение Земли вокруг Солнца.

Древние египтяне, как полагается, разработали первый способ определения времени ночью, изобретя первый астрономический инструмент «меркхет» в приблизительно 600 году до н.э. Инструмент представляет собой натянутую нить с весом, которая работает также, как плотник сегодня использует отвес.

Египетские астрономы использовали два меркхета, ориентированных на Полярную звезду для того, чтобы выявить небесный меридиан в ночном небе. Время же отсчитывалось по принципу пересечения звездами этого меридиана.

Звезды использовались не только для того, чтобы отметить прохождение часов, но и прохождение дней. Это измерение вращения Земли называется звездным временем.

Когда определенная воображаемая точка среди звезд пересекает небесный меридиан, то этот момент обозначается как звездный полдень. Время, которое прошло от одного звездного полдня к другому, называется звездными сутками.

Происхождение песочных часов уходит далеко вглубь веков. Они состоят из двух стеклянных колб, одна поверх другой с узким отверстием между ними. Песок постепенно попадает из верхней части в нижнюю при переворачивании часов. Когда весь песок из верхней части перешел в нижнюю, то это означает, что время вышло, однако, это не всегда означает, что прошел час.

Песочные часы могут быть сделаны таким образом, чтобы измерить практически любой короткий промежуток времени, для этого нужно всего лишь регулировать количество содержащегося песка в нем, или же отверстие между колбами.

Водяные часы, известные как «клепсидра», были одним из первых устройств, которое для измерения времени не использовало солнце или звезды, то есть ими можно было пользоваться в любое время суток.

Водяные часы работают путем измерения количества воды, которое капает из одного контейнера в другой. Они были изобретены в Египте, но распространились по всему древнему миру, а в некоторых странах люди даже в 20 веке пользовались водяными часами.

Древние греки и римляне строили большие водяные часы в виде башен, а в Китае такие часы назывались «Лу» и зачастую были сделаны из бронзы. Однако, несмотря на то, что водяные часы были очень распространены, они были не совсем точны.

В Европе в 1300-х годах изобретатели начали делать механические часы, которые работали при помощи системы весов и пружин. У этих первых часов не было лицевой части и стрелок, а о прохождении часа свидетельствовал звонок. На самом деле, слово часы происходит от французского «колокольчик». Эти огромные первые часы, как правило, устанавливались в церквях и монастырях, для того, чтобы объявлять о времени прихода необходимости помолиться.

Вскоре появились часы с двумя стрелками, минутной и часовой. Позднее стали появляться настольные и каминные часы. Несмотря на то, что часы были усовершенствованными, они, все же, были неточными. В 1714 году британский парламент предложил хорошее вознаграждение тому, кто сможет разработать точные часы, которые помогали бы работе морской навигации. В итоге такие часы были изобретены, их погрешность составляла всего пять секунд. С приходом промышленной революции, началось массовое производство часов, благодаря чему эту устройство попало в дом каждому человеку.

Когда мы думаем о часах, мы, как правило, представляем себе знакомый циферблат с двумя, а, возможно, с тремя стрелками. На протяжении многих веков люди создавали всевозможные конструкции для того, чтобы определить время. Китайцы в период между 960 и 1279 годами изобрели ладановые часы, а затем они распространились во всей Восточной Азии. В одном из видов ладановых часов, металлические шарики были прикреплены к благовонию при помощи проволоки. Когда ладан догорал, металлический шарик падал и звучал гонг, что свидетельствовало о прохождении часа.

Читайте также:  Установка аккаунта на самсунг

Другие часы использовали в своей работе цвет, а некоторые – различные ароматы для обозначения разных периодов времени. Существовали также часы, сделанные из маркированной свечи, когда свеча догорала до определенной отметки, то проходил заданный период времени.

Открытие в 1400-х годах того, что спиральные источники могут быть уменьшены в размерах, привело к тому, что были созданы наручные часы. В то время и на протяжении многих веков после этого, карманные часы были приоритетом мужчин, женщины же носили наручные часы. Все эти правила моды изменились во время Второй Мировой войны, и в итоге с тех пор, наручные часы начали носить и мужчины. Дарение часов символизировало переход к зрелости.

Однако, по мере развития 21 века, вездесущие наручные часы, могут постепенно кануть в лету, поскольку сейчас мы чаще всего проверяем время, глядя на монитор компьютера, мобильного телефона или дисплея МР3-плеера. Однако, все же неформальный опрос нескольких тысяч людей показал, что большинство из них не собираются отказываться от своих наручных часов.

Минеральный кварц, как правило, с помощью аккумулятора, является основной движущей силой кварцевых часов.

Кварц является пьезоэлектрическим материалом, а это означает, что когда кристалл кварца сжат, он генерирует небольшой силы электрический ток, который способствует вибрации кристалла. Все кристаллы кварца вибрируют на одной и той же частоте.

Кварцевые часы используют батарейку для создания кристальной вибрации и для подсчета колебаний. Таким образом, система работает так, что создается один импульс в секунду. Кварцевые часы по-прежнему доминируют на рынке из-за своей точности и низкой стоимости производства.

Хотя название звучит достаточно устрашающе, на самом деле, атомные часы не представляют собой никакой опасности. Они измеряют время, отслеживая как долго один атом переходит с положительного на отрицательное энергетическое состояние и обратно.

Официальный временной стандарт для Соединенных Штатов устанавливается NIST F-1, атомные часы Национального института науки и технологии в городе Боулдер (штат Колорадо). NIST F-1 являются фонтанными часами, названными в честь атомного движения. Ученые вводят газ цезий в вакуумный центр часов, а затем добавляют прямые инфракрасные лазерные лучи под углом в 90 градусов. Сила лазера собирает все атомы в одном месте, на которое в большой силой воздействует заполненная микроволнами область. Ученые измеряют количество атомов, которые оказываются в измененном состоянии, а также управляют микроволнами, задавая им разные частоты до тех пор, пока большая часть атомов не изменит свое состояние. В итоге, последняя частота, при которой меняются атомы, и есть частота колебаний атомов цезия, равняющаяся секунде. Это звучит довольно сложно, однако, данная технология является мировым стандартом измерения времени.

Атомные часы отслеживают самые незначительные изменения времени.

Как мы видели, фактический подсчет минут и секунд требует проведения достаточно сложных процедур, но подсчет дней и месяцев основан на положении солнца и луны. Различные культуры, однако, используют разные методы.

Христианский, или григорианский календарь, один из наиболее популярных сегодня, опирается на солнце. Исламский календарь использует фазы луны, еврейские и китайские календари полагаются на сочетание обоих этих методов.

В григорианском календаре, день – это время, прошедшее от одного восхода солнца до следующего, или же один полный оборот Земли вокруг своей оси. Месяц, по григорианскому календарю, это приблизительно 29,5 дней, что является одним полным циклом фаз Луны, а год – это 364,24 дня, или время, необходимое для того, чтобы Земля сделала полный круг по орбите Солнца.

источник

Определение времени жизни неравновесных носителей заряда в полупроводниках методом модуляции проводимости точечного контакта

Лабораторная работа № 5

Определение времени жизни неравновесных носителей заряда в полупроводниках методом модуляции проводимости точечного контакта

Цель работы

— изучение процессов генерации и рекомбинации неравновесных носителей заряда в полупроводниках;

— ознакомление с методом модуляции проводимости точечного контакта;

— освоение методики определения времени жизни неравновесных носителей заряда в базе точечного полупроводникового диода, основанной на методе модуляции проводимости точечного контакта;

— проведение измерений времени жизни неравновесных носителей заряда.

Измерения проводятся при комнатной температуре на двух (или более) образцах.

Общие сведения.

Генерация, рекомбинация и захват носителей заряда.

Процесс образования свободных электронов и дырок раздельно или одновременно называется генерацией. При термодинамическом равновесии свободные электроны и дырки в полупроводнике возникают вследствие тепловой генерации трех видов (рис.1):

1) переход электронов с донорного уровня ЕD в зону проводимости ЕC с образованием свободных электронов;

2) переход электронов из валентной зоны ЕV на акцепторный уровень ЕA с образованием свободных дырок;

3) переход электронов из валентной зоны ЕV в зону проводимости ЕC с образованием пар свободных электронов и дырок.

Рис.1. Генерация, рекомбинация и захват носителей заряда в полупроводниках:

а1 — генерация электронов; б1 — генерация дырок; в1 — генерация электронно-дырочных пар; а2 — захват электронов, б2 — захват дырок; г1 — генерация электронно-дырочных пар с ловушечных центров; г2 — рекомбинация электронно-дырочных пар.

Согласно принципу детального равновесия каждому из трех рассмотренных процессов генераций соответствует обратный процесс — переход свободных носителей в связанное состояние. Рекомбинация – это переход электрона из зоны проводимости в валентную зону, в результате чего исчезает пара свободных носителей. Захват – это переход свободного носителя из зоны проводимости или валентной зоны на локальный энергетический уровень в запрещенной зоне. В условиях термодинамического равновесия процессы генерации, рекомбинации и захвата взаимно уравновешиваются. Это означает, что скорости тепловой генерации электронов gn и дырок gp равны соответствующим скоростям рекомбинации (или захвата) электронов rn и дырок rp.

При этом в полупроводнике устанавливается определенное распределение электронов между валентной зоной, зоной проводимости и локальными энергетическими уровнями в запрещенной зоне.

Концентрации свободных электронов n и дырок р в условиях термодинамического равновесия определяется равновесной функцией распределения Ферми-Дирака или Максвелла-Больцмана f(Е,Т).

Равновесное состояние полупроводника может быть нарушено внешним воздействием — электрическим полем, облучением, инжекцией и другим, которое вызывает дополнительную генерацию электронов и дырок со скоростями генерации Gn и Gp. При этом возникают так называемые неравновесные концентрации электронов n и дырок р. Поведение неравновесных электронов и дырок определяется неравновесной функцией распределения , которую находят из решения кинетического уравнения Больцмана. Функция определяет вероятность нахождения электрона (дырки) в элементарном объеме фазового пространства, содержащего точку в момент времени t.

Разности Dn=n-n и Dp=p-p называются избыточными концентрациями соответственно электронов и дырок.

Отношение избыточной концентрации неосновных носителей к равновесной концентрации основных носителей называется уровнем инжекции z: z= Dn/p — для полупроводника р-типа проводимости; z= Dp/n — для полупроводника n-типа проводимости. Уровень инжекции называется низким, если z >1.

Механизмы рекомбинации

Свободные электроны и дырки обладают определенными энергиями и квазиимпульсами. При рекомбинации электрон переходит из зоны проводимости в валентную зону, т.е. уменьшает свою энергию на величину порядка ширины запрещенной зоны. Эта энергия выделяется в виде излучения или переходит в тепло. Следовательно, в процессе рекомбинации обязательно участвуют другие частицы — электроны, дырки, фотоны, фононы и др., обеспечивающие выполнение законов сохранения энергии и квазиимпульса.

Различные рекомбинационные процессы можно классифицировать как по способу перехода электрона из зоны проводимости в валентную зону, так и по способу передачи энергии рекомбинирующих частиц.

Рекомбинация через ловушки

Теорию рекомбинации через ловушки разработали Шокли, Рид и Холл. Они исследовали простейшую модель полупроводника, который содержит примесь только одного сорта, дающую один рекомбинационный уровень Et в запрещенной зоне (рис.3). Рассмотрим эту теорию в предположении, что концентрация ловушек Nt мала. В этом случае можно считать, что Dn=. Если Nt сравнимо с Dn и то часть избыточных носителей захватывается ловушками, при этом Dn и время жизни tntp.

Рис.3. Переходы электронов и дырок при рекомбинации через ловушки; 1- захват электрона:2 — эмиссия электрона; 3- захват дырки: 4

Скорость захвата rn электронов пропорциональна концентрации свободных электронов n и концентрации пустых ловушек Nt(1-ft).

, (13)

где cn — коэффициент захвата электрона пустой ловушкой; ft — вероятность того, что ловушка занята электроном.

Скорость эмиссии электронов с ловушек обратно в зону проводимости пропорциональна концентрации электронов на ловушках.

, (14)

где dn — коэффициент эмиссии электрона с ловушки.

, (15)

где индекс «0» показывает, что значения n и ft – равновесные.

Предположим, что в равновесном состоянии ft совпадает с функцией распределения Ферми-Дирака

, (16)

Для невырождеиного полупроводника

и . (17)
, (18)

Обозначим через концентрацию электронов в зоне проводимости, когда уровень Ферми совпадает с уровнем ловушки. Тогда

. (19)

После термализации неравновесных носителей характер взаимодействия носителей с ловушками и тепловая генерация с ловушек не зависят от того, является данный электрон (дырка) равновесным или неравновесным.

В неравновесном состоянии результирующая скорость захвата электронов ловушками Rn=rngn будет равна

. (20)

Результирующая скорость захвата дырок ловушками Rp=rpgp вычисляется аналогично.

, (21)

где — концентрация дырок в валентной зоне, когда уровень Ферми совпадает с уровнем ловушки.

В отсутствии процессов прилипания и захвата при рекомбинации неравновесных носителей парами имеем: Rn=Rn=R.

Это условие определяет функцию распределения ft которая отличается от равновесной функции распределения.

. (22)

Подставив ft в выражение для Rn или Rp, получим скорость рекомбинации после выключения инжекции.

. (23)
, (20)

Согласно определению времени жизни (3) и (4), находим

. (21)
, . (22)

Тогда время жизни пары электрон-дырка будет равно

. (23)

Таким образом, время жизни зависит от сечения захвата и концентрации ловушек (через tp и tn ) концентрации легирующей примеси (через n и p), положения уровня ловушек (через n1 и p1), уровня инжекции (через Dn) и температуры (через n1, p1, n, p).

Однако, строго говоря, концентрация незаполненных ловушек Nt при рекомбинации является переменной величиной и поэтому уравнение, описывающее рекомбинационный процесс становится нелинейным, так как Nt является функцией Dn(t).

. 24)

Изменение концентрации заполненных ловушек Ntf определяется следующим уравнением.

. (25)

Для случая монополярной инжекции n=n+Dn, а f=f+ Df. Учитывая, что n(1-f)- число захваченных электронов равно числу электронов n1f, которые могут генерироваться с уровня Et, получим для уравнения (7а).

. (26)

Учитывая, что NDf=Dn получим окончательно

, (27)

где Nt 0 =Nt(1-f) — равновесная концентрация пустых ловушек, an — скорость захвата в единицу времени, а так как скорость рекомбинации rn=Dn/tn, то, следовательно, коэффициент при Dn есть tn -1 .

Таким образом, при указанных условиях процесс релаксации имеет экспоненциальный характер, а главное — время релаксации tn становится постоянной величиной.

Экспериментальная часть

В настоящей работе измерение времени жизни носителей заряда производится методом модуляции проводимости точечного контакта.

Установка измерения времени жизни неравновесных носителей заряда методом модуляции проводимости точечного p+n перехода и исследуемые образцы

Блок-схема макета установки представлена на рис.10.

Рис.10. Блок-схема макета установки

Объектом измерений служат кремниевый диод и германиевый «точечные» диоды, последовательно с одним из которых включается резистор, сопротивление которого составляет около 390 Ом. Эта сборка размещена в специальном боксе и подключена к коаксиальным разъемам на его лицевой панели. Парные импульсы с выхода генератора подаются через резистор на диод, включенный в прямом направлении. Резистор служит для обеспечения режима генератора тока. Импульсы напряжения на диоде наблюдаются на экране осциллографа. Выход синхроимпульса генератора подключен к входу внешней синхронизации осциллографа.

Подготовка к работе

1. Включите генератор парных импульсов и осциллограф и дайте им прогреться в течение 10 мин.

2. Подключите выход генератора к входу осциллографа.

3. Установите следующие параметры выходного импульса с помощью органов управления генератора:

— период повторения импульсов – около 300 мкс;

Читайте также:  Установка вентиляционных решеток в квартире

— длительность импульсов –5 — 10 мкс;

— время задержки второго импульса относительно первого – около 10 – 20 мкс;

— амплитуда импульсов – 15 – 20 В.

4. Добейтесь появления на экране осциллографа устойчивой осциллограммы двух импульсов напряжения (рис.11 а). Убедитесь в том, что параметры импульсов с выхода генератора: период повторения парных импульсов, их длительность, амплитуда и время задержки второго импульса относительно первого могут быть регулируемы.

5. Отключите вход осциллографа от выхода генератора и соедините блоки макета измерительной установки в соответствии с блок-схемой.

Порядок выполнения работы

1. Получите на экране осциллографа два импульса напряжения на одном из диодов (рис.11 б). При необходимости измените настройки выходных импульсов генератора.

2. Измерьте амплитуду U воздействующего (первым) импульса и запишите ее в протокол измерений (таблица 1).

3. Изменяя время задержки между импульсами Dt, измеряйте разность амплитуду тестирующего (второго) импульса напряжения U1 (рис.11 б) для пяти – десять интервалов времени Dt между окончанием первого импульса и началом второго импульса. Результаты измерений запишите в протокол измерений (таблица 1).

4. Подключите второй диод и произведите те же действия.

Расчеты и построение графиков могут быть произведены в Exel (запускающий ярлык: рабочий стол\ «Лабораторные работы\ «ФТТ и ПП»\ ярлык «Время жизни»).

После загрузки файла «Время жизни».xls на экране видеомонитора появляется таблица, представленная на рис.11.

В соответствующие ячейки этой таблицы введите номера группы и бригады и дату проведения работы. В ячейку B6 введите значение амплитуды напряжения первого импульса U1. В ячейки B8 – B17 введите значения интервалов времени Dt, а в ячейки C8 – C17 — соответствующие им значения амплитуд второго импульса напряжения U2.

Рис.11. Осциллограммы импульсов напряжения: а) на выходе генератора, б) на образце

Компьютер рассчитывает DU – ячейках D8 – D17, ln(DU) – в ячейках E8 – E17 и F8 – F17 и строит графикln(DU) = f(Dt). График аппроксимируется линейной функцией y=Ax+B, где x=Dt, y=ln(DU). Эта функция и квадрат коэффициента регрессии отображаются в поле графика. Если значение R 2 менее 0.95, то следует удалить из ячеек F8 – F17 значения DU, соответствующие точкам графика, которые плохо ложатся на прямую y=Ax+B. Величина, обратная этому коэффициенту A — искомое время жизни. Введите значение A в ячейку G8. В ячейке H8 будет вычислено значение времени жизни t.

По завершении обработки результатов измерения первого диода отпечатайте полученную таблицу с графиком. Затем удалите данные из ячейки B6 и ячеек B8 – B17 и C8 – C17 и произведите необходимые расчеты и построение графика для второго диода.

Рис.12. Вид экрана видеомонитора после загрузки файла «Время жизни».xls

Требования к отчету о лабораторной работе.

Отчет должен содержать следующее.

1) Краткий конспект описания лабораторной работы, содержащий основные определения и аналитические зависимости, используемыми при проведении лабораторной работы; методика определения времени жизни, блок-схемой макета измерительной установки (у каждого студента).

2) Протокол измерений (один на бригаду), состоящий из следующих пунктов.

— Параметры импульсов напряжения на выходе генератора: амплитуда Uимп [В], длительность t [мкс] и период T.

— Вид осциллограммы импульсов напряжения DU=f(t).

— Рукописную таблицу результатов измерений (таблицу 1).

— График зависимости lnDU=f(t) и результаты расчета диффузионной длины и времени жизни неосновных носителей, проведенного в Exel, отпечатанные на принтере.

Требования техники безопасности

При выполнении настоящей лабораторной работы существует опасность поражения электрическим током. Для предупреждения поражения электрическим током необходимо соблюдать при работе «Инструкцию № 26-09 по охране труда при .выполнении работ на электроприборах, электроустановках в помещениях кафедры КФН».

Контрольные вопросы

1. Дайте определения следующих понятий: генерация: рекомбинация, захват, избыточная концентрация; неравновесная концентрация; низкий, высокий, средний уровень инжекции; время жизни.

2. Уравнение непрерывности, время жизни.

3. Каким образом устанавливается электронейтральность в полупроводниках? Максвелловское время релаксации.

4. Перечислить и пояснить механизмы рекомбинации носителей заряда в полупроводниках.

5. При каком положении уровня ловушек время жизни максимально?

6. В каких полупроводниках преобладает рекомбинация через ловушки а в каких — прямая рекомбинация?

7. При каких условиях времена жизни электронов и дырок равны?

8. Как зависит время жизни при рекомбинации через ловушки от концентрации легирующей примеси?

9. Как зависит время жизни от уровня инжекции?

10. Как зависит время жизни при рекомбинации через ловушки от температуры?

11. Теория рекомбинации Шокли-Рида-Холла.

12. Как определяется время жизни неосновных носителей заряда в полупроводнике при условии существования параллельно нескольких механизмов рекомбинации?

13. Измерение времени жизни неосновных носителей заряда методом модуляции проводимости точечного контакта.

14. Методика измерения времени жизни. Блок-схема макета установки для определения времени жизни методом модуляции проводимости точечного контакта.

Основная литература.

1. К.В.Шалимова. Физика полупроводников. 4-е изд., «Лань», Москва, 2010.

2. Гуртов В. А., Осауленко Р. Н., Физика твердого тела для инженеров, Москва: «Техносфера», 2007.

3. А. И. Ансельм. Введение в теорию полупроводников. «Лань», Санкт-Петербург, 2008.

Дополнительная литература.

1. Г.И.Епифанов. Физические основы микроэлектроники. «Советское радио», М., 1971.

2. Специальный практикум по полупроводникам и полупроводниковым приборам. Под редакцией проф. К.В.Шалимовой, Государственное энергетическое издательство, Москва, Ленинград, 1962.

3. В.Л.Бонч-Бруевич, С.Г.Калашников. Физика полупроводников. Москва, «Наука», 1977.

Лабораторная работа № 5

Определение времени жизни неравновесных носителей заряда в полупроводниках методом модуляции проводимости точечного контакта

Цель работы

— изучение процессов генерации и рекомбинации неравновесных носителей заряда в полупроводниках;

— ознакомление с методом модуляции проводимости точечного контакта;

— освоение методики определения времени жизни неравновесных носителей заряда в базе точечного полупроводникового диода, основанной на методе модуляции проводимости точечного контакта;

— проведение измерений времени жизни неравновесных носителей заряда.

Измерения проводятся при комнатной температуре на двух (или более) образцах.

Общие сведения.

Последнее изменение этой страницы: 2016-04-26; Нарушение авторского права страницы

источник